 |
 |
Инновационный портал
|
подписка важно!
полезно!
2018-09-12
»
2018-09-11
»
2018-09-10
»
2018-09-07
»
2018-09-07
»
2018-09-06
»
2018-09-05
»
награды
партнеры
Сейчас на сайте: |
Проекты И ВСЕ-ТАКИ ОН НЕ ИСКЛЮЧЕН(о несостоятельности принципа исключенного вечного двигателя второго рода ) © Косарев А. В. Контакт с автором: akosarev@mail333.com ЧАСТЬ-1 Бескомпрессорная газотурбинная установка со вспомогательным регенеративным контуром – один из множества возможных типов вечных двигателей второго рода ВВЕДЕНИЕ Наиболее полно взгляды автора по затрагиваемым в статье проблемам изложены в [Л-3] и ряде статей размещенных на этом сайте (см., например [Л-4] и [Л-7]), где показана единая природа сил и движений, изучаемых термодинамикой, теплопередачей, гидродинамикой и электродинамикой токов. Показано также единство эволюционных процессов в диссипативной среде - по Клаузиусу (к равновесию) и по Дарвину (к развитию структур Пригожина). Связующим звеном, обеспечивающим исходное единство всех выше названных разделов знаний, является эффект вырождения результирующего импульса в многочастичной среде. Из эффекта вырождения импульса как следствие вытекают нулевой постулат термодинамики, служащий обоснованием понятий равновесное состояние и температура, второй постулат или начало, постулирующий течение самопроизвольных процессов к состоянию равновесия, при котором энтропия достигает максимума, и гипотеза молекулярного хаоса или принцип элементарного беспорядка, лежащие в основе классической статистической механики. Таким образом благодаря пониманию эффекта вырождения импульса, появляется возможность всю классическую динамику от динамики Ньютона (динамики малого, счетного числа частиц) до динамики несчетного числа частиц (термодинамика, теплопередача, гидродинамика, электродинамика, динамика биоструктур и статистическая механика) построить исходя из трех постулатов, лежащих в основе динамики Ньютона: закон сохранения и превращения энергии, закон сохранения результирующего импульса (момента импульса), корпускулярный характер строения материи. В выше указанных работах автор обращает внимание читателя на двойственную природу второго закона. С одной стороны это закон роста энтропии, являющийся следствием эффекта вырождения импульса и приводящий к рассеянию кооперативной энергии через работу против сил диссипации, сил трения. Это неизбежные потери, их можно сколь угодно уменьшать, но исключить полностью нельзя в принципе. С другой стороны второй закон выступает как закон о компенсации за преобразование тепла в работу. Причем понятие компенсации вводится в классической равновесной термодинамике, где трение отсутствует по определению и рост энтропии связан только с перетоками тепла. Автор в своих работах показывает, что компенсация за преобразования тепла в работу в современных тепловых машинах вызвана необходимостью производства работы по расширению атмосферы, на работу против сил гравитации. Это не является всеобщим законом природы, а является крупным недостатком современных тепловых машин. И вот этот недостаток, являющийся следствием непонимания истинных причин, и был возведен Томпсоном и его последователями в принцип исключенного вечного двигателя второго рода. Закон роста энтропии и компенсация за преобразование тепла в работу, в той форме как она трактуется в классической термодинамике, совершенно разные физические явления, не имеющие ни чего общего. В статье “Природа компенсации за преобразование тепла в работу”, [Л-5], вскрыта природа причин приводящих к неизбежности передачи части тепловой энергии от сегодняшних тепловых машин в окружающую среду. Отвод тепла в окружающую среду (так называемая компенсация) является доминирующей потерей современных тепловых машин, причем этой потере приписывается магический, неизбежный характер. В выше указанной статье автор показывает способы позволяющие исключить одну из причин полностью, а вторую в полном соответствии с основной формулой теплопередачи свести к минимуму. Эти идеи заложены в описанной конструкции (патент RU №2154181 “Газотурбинная установка”. Бюл.№22 от 10.08.2000). Однако эта установка, позволяя получить КПД, превышающий КПД Карно, не позволяет полностью исключить передачу тепла от тепловой машины в окружающую среду т.к. для этого потребовались бы бесконечно большие поверхности регенератора. Обратим внимание читателя на то, что регенераторы позволяют возвращать часть тепловой энергии рабочего тела на выходе из турбины в цикл, используя температурные особенности некоторых циклов. В этом отношении цикл Карно является наихудшим, так как в нем регенерация не возможна в принципе. И вот следствие из этого не лучшего цикла возведено Томпсоном и его слепыми последователями в ранг принципа, который ими защищается до сих пор с предельной по своей бессмысленности дерзостью, удерживая развитие теплотехники в технологическом тупике. Эти люди не только не понимают термодинамики, но не поняли и великого Карно, так как главным в работах Карно было указание на необходимость наличия неравновесности тепловой системы для получения механической работы. Только неравновесность системы порождает силы способные вызвать кооперативные потоки энергии. А где эта неравновесность будет получена: по отношению к окружающей среде или искусственно внутри цикла для природы возникновения кооперативных потоков не имеет значения. В данной статье предложена конструкция, позволяющая устранить недостатки установки, описанной в [Л-5], полностью исключить передачу тепла окружающей среде и получить приемлемые габариты регенератора. Прежде чем приступить к описанию одной из возможных конструкций энергоинверсионного двигателя (вечного двигателя второго рода), поясню, почему он является одним из множества возможных. В [Л-7] автор показывает, что свойство преобразования тепла в работу присуще любым диссипативным структурам Пригожина, коих великое множество, технические устройства по преобразованию тепла в работу лишь малая часть их. Поэтому любая диссипативная структура, у которой не будет технологического недостатка современных тепловых машин, будет вечным двигателем второго рода. БЕСКОМПРЕССОРНАЯ ГАЗОТУРБИННАЯ УСТАНОВКА С РЕГЕНЕРАТОРОМ КОНВЕЙЕРНОГО ТИПА КАК БАЗА ЭНЕРГОИНВЕРСИОННОГО ДВИГАТЕЛЯ (Патент RU №2184255 “Газотурбинная установка”. Бюл. № 18 от 27.06.2002) Для полного исключения передачи тепла от тепловой машины к окружающей среде, бескомпрессорная газотурбинная установка с регенератором конвейерного типа, описанная в первой статье, [Л-5], дополнительно снабжена вспомогательным регенеративным контуром. Вспомогательный регенеративный контур работает по циклу теплового насоса (обратный термодинамический цикл, цикл холодильника). Напомним, что тепловой насос позволяет передавать тепло от рабочего тела с низкой температурой к рабочему телу с более высокой температурой, затрачивая при этом работу (механическую энергию). Принципиальная технологическая схема предлагаемой установки изображена на Рис.1, на Рис.2 изображен ее термодинамический цикл в T-S диаграмме. На Рис.2:
Однако эти потери не носят принципиального количественного характера и при увеличении чистоты обработки поверхностей и строгом соблюдении законов газовой динамики внутренние относительные КПД проточных частей можно сколь угодно близко приближать к единице, приближая процессы в проточных частях к идеальным. Отметим, что мною использованы процессы и устройства, не противоречащие классической термодинамике: тепло передается от рабочего тела с большей температурой к рабочему телу с меньшей. Там где нужно сделать наоборот используется тепловой насос. При этом особое значение придается тому, что бы работа используемая тепловым насосом была меньше работы, вырабатываемой турбиной главного контура. Принципиальное противоречие с классической, да и сегодняшней термодинамикой возникает только в вопросе поведения энтропии замкнутой системы (тепловая машина + окружающая среда). Принято считать, что производство энтропии в идеальном цикле связанное с перетоком количества тепла от горячего источника к рабочему телу и с обратным перетоком от рабочего тела к холодному источнику равно нулю. Для реальных циклов имеет место рост энтропии, связанный с внутренними релаксационными процессами. При этом потери тепла от перетоков к холодному источнику оцениваются термическим КПД, а потери от релаксации (трения) оцениваются внутренними относительными КПД и КПД механического трения. Термический КПД и соответственно изменения энтропии, вызванные перетоками (сначала уменьшение энтропии горячего источника, а затем увеличение энтропии холодного источника) по абсолютной величине значительно больше КПД трения и положительного изменения энтропии за счет трения. Причем КПД трения, как уже отмечалось выше, можно сколь угодно близко стремить к единице, снижая диссипативный порог процессов преобразования тепла в работу. О понятии – диссипативный порог и его важнейшем значении для физики многочастичных систем можно прочесть в выше отмеченных работах автора статьи. Если мы исключаем передачу тепла холодному источнику, что принципиально не возможно в цикле Карно, то в результате имеем уменьшение энтропии замкнутой системы (источник тепла + тепловая машина). Классическая термодинамика, у которой цикл Карно положен во главу угла, и сегодняшняя термодинамика, положившая во главу угла принцип Томпсона, вытекающий из цикла Карно, естественно такого не могут даже представить и соответственно принять. Но это проблема не термодинамики, а тех, кто ее не понимает. Уменьшение энтропии замкнутой системы – необходимое условие работы вечного двигателя второго рода. Это не противоречит закону роста энтропии, так как закон роста энтропии справедлив только для самопроизвольных процессов, протекающих от большего потенциала к меньшему. ЗАКЛЮЧЕНИЕ К ЧАСТИ-1 Исходя из изложенного утверждаю, что “компенсация за преобразование тепла в работу” в той форме как она трактуется классической термодинамикой и, как следствие, “принцип исключенного вечного двигателя второго рода” Томпсона – одно из самых глубоких и трагических заблуждений науки, вытекающее из неправильного толкования труда Карно и не понимания природы компенсации за преобразование тепла в работу. Подавляющее число проблем экологического характера в энергетике и такие проблемы как энергетический кризис и парниковый эффект, грозящие гибелью человечеству не более чем надуманные, искусственно созданные проблемы, не имеющие под собой естественно научных основ. Трудно понять ситуацию, которая сложилась в данной области знания. Считается дурным тоном, верхом невежества даже касаться этой темы в форме отличной от устоявшейся. В этой связи единственным объяснением сложившейся ситуации будут слова из книги сотрудника института философии РАН Князевой Е.Н. под названием: “Одиссея научного разума. Синергетическое видение научного прогресса”, где она пишет, анализируя подобные случаи, о “коллективном безумии, вере в правильность устоявшихся парадигмальных знаний”. ЧАСТЬ-2 Обзор вечных двигателей второго рода других авторов Не претендую на лавры изобретателя вечного двигателя второго рода по той причине, что понимание двойственной природы второго закона, убеждает меня в том, что всякий кто делал попытку отказаться от передачи тепла из цикла в окружающую среду был на правильном пути. Если взять на себя тяжелый труд и проанализировать все известные проекты вечных двигателей второго рода, коих великое множество, то наверняка еще в 19-ом веке появятся здравые мысли и правильные технические решения. Я же приведу два примера последнего времени, предложенных нашими соотечественниками. В качестве первого примера рассмотрим гениальные в своей простоте и реализуемости установку и цикл инженера Михайловского. а) ВЕЧНЫЙ ДВИГАТЕЛЬ ВТОРОГО РОДА ИНЖЕНЕРА МИХАЙЛОВСКОГО В.В. В изложении самого автора установка представлена в [Л-8]. Принципиальная схема установки Михайловского изображена на Рис-3 (рисунок взят из [Л-8]). На рис-3: ПП – пароперегреватель; Т – турбина; Г – генератор; ДН – двухфазный насос. На рис-4 в T-S диаграмме изображен цикл работы установки Михайловского. Цикл изображен мною исходя из понимания термодинамических процессов в цикле и описания работы установки, сделанные автором в [Л-8]. Цикл Михайловского 1–2-3-4-1 состоит из трех процессов: 1 – 2 – процесс адиабатного расширения в турбине; 2 – 3 – процесс адиабатного сжатия влажного пара выходящего из турбины в двухфазном насосе Михайловского; 3 – 4 – 1 – изобарный процесс разогрева пара в парогенераторе (сюда отнесен и процесс преобразования энергии перегретой воды в пар высокого давления, см. [Л-8]). Цикл 1-2-5-6-3-4-1 – это традиционный цикл современных паротурбинных установок, цикл Ренкина, имеющий те же начальные и конечные параметры, что и рассматриваемый цикл Михайловского. 1-2-4-1 – цикл Михайловского в представлении автора данной статьи после проведенных исследований.
Принципиально важным для реализуемости цикла Михайловского имеет процесс 2-3 – процесс адиабатного сжатия влажного пара в двух фазном насосе Михайловского. Этот адиабатный процесс сжатия должен идти с уменьшением энтропии, в противном случае никакого цикла не получится. Уменьшение энтропии в цикле Ренкина достигается в процессе 2-5, при изобарном охлаждении в конденсаторе и передачи скрытой теплоты парообразования окружающей среде. Противоречие цикла Михайловского с современной термодинамикой и теорией тепловых машин состоит в том, что считается, будто процесс адиабатного сжатия 2-3 должен идти в идеальном случае с постоянной энтропией, то есть совпадать с процессом 1-2, но в обратном направлении. В реальности за счет внутреннего трения он должен идти даже с ростом энтропии. Данное утверждение справедливо только для процессов сжатия в однофазных средах (газах или жидкостях). Покажем, что процесс адиабатного сжатия в двух фазной среде (в частности процесс адиабатного сжатия влажного водяного пара) идет именно с уменьшением энтропии. Это давно доказано экспериментально и имеет простое теоретическое объяснение.
Начнем с описания экспериментального доказательства. Во-первых, Михайловский В.В. в своей статье [Л-8], пишет, что в 1971 году в Америке было сделано открытие по перегреву жидкости на вращающейся поверхности, как я понял на поверхности вращающейся центрифуги. Этот процесс назван процессом коллапсации пара и превращения его в перегретую воду за счет центробежных сил. У автора этих строк вызывает сомнение, что американцы наблюдали именно воду, а не пар закритических параметров, но об этом ниже. Теперь об экспериментальных доказательствах сделанных задолго до 1971 года. Возьмем в руки и начнем работу с таблицами теплофизических свойств воды и водяного пара. “Величины, приведенные в таблицах, получены на основании обработки наиболее достоверного экспериментального материала и полностью согласованы с Международными скелетными таблицами термодинамических свойств воды и водяного пара, принятыми на Шестой Международной конференции по свойствам водяного пара в 1963 году.” [Л-1]. Пользуясь данными таблиц, произведем расчет процесса 2-3 (рис-4), процесса адиабатного сжатия влажного пара. В качестве первой, начальной точки 2, выберем точку с параметрами: давление В (1): Энтальпия влажного пара в точке 1 рассчитывалась по формуле: Энтропия влажного пара в точке 1 рассчитывалась по аналогичной формуле. Энтальпия в точке 2 рассчитывалась по формуле: Степень сухости в точке 2(в конце ступеньки сжатия) рассчитывалась по формуле:
Снижение энтропии в процессе адиабатного сжатия влажного пара определялось как разность энтропии в конце и начале процесса сжатия. Зная параметры влажного пара в точке 2 и задавая следующую ступень сжатия, определяем аналогично параметры точки 3 и так далее до конечного давления сжатия. Результаты последовательности расчетов сведены в таблицу-1. ТАБЛИЦА-1
Проанализируем таблицу-1. Во-первых отметим главное, то ради чего и делался расчет. Энтропия в процессе адиабатного сжатия влажного пара снижается. Общее снижение энтропии при сжатии от точки 1 с давлением в 1 бар до точки 17 с давлением в 24 бара составило: По ранее изложенной методике расчета мною было так же проведено обследование различных зон влажного пара, на различных давлениях и при различной степени сухости. При этом делалась только одна ступенька повышения давления между ближайшими точками по давлению, которые заложены в таблицах свойств воды и пара. Результаты приведены ниже: 1) Расчеты на изобаре 0,1 бара. Давление повышалось от точки с
2) Расчеты на изобаре 30 бар. Давление повышалось от точки с
3) Аналогичные расчеты были проведены еще на трех изобарах: - на изобаре в 1 бар производилось сжатие до 1,1 бара. Из семи расчетных точек при различной степени сухости на всех получено снижение энтропии. - на изобаре в 70 бар производилось сжатие до 71 бара. Из девяти расчетных точек при различной степени сухости на семи точках получено снижение энтропии, а на двух, ее увеличение. - а вот на изобаре в 10 бар при сжатии до 10,5 бара во всех точках из восьми рассчитанных получено увеличение энтропии. Проведенные расчеты процесса адиабатного сжатия влажного пара на основе экспериментальных данных с достаточной убедительностью указывают на снижение энтропии при течении этого процесса. На это указывают и теоретические соображения, которые будут изложены ниже. Имеющие место случаи повышения энтропии скорее всего связаны с погрешностью опытов или расчетов при составлении таблиц. Так что очередной Международной встречи по проблемам влажного пара видимо не избежать. Этого настоятельно требует цикл Михайловского. Очень не хотелось бы, что бы у читателя сложилось впечатление, что я подгоняю экспериментальные данные под какие-то теоретические схемы. Я честно изложил все плюсы и минусы и право читателя все перепроверить, а затем принимать или не принимать сказанное. Теперь о теоретическом обосновании снижения энтропии в процессе адиабатного сжатия влажного пара. Обычно снижение энтропии в циклах достигается или отводом тепла в окружающую среду (передача тепла в конденсаторе цикла Ренкина, например) или за счет отвода тепла при регенерации (в то числе и в энергоинверсионном цикле, рассмотренном в части-1). При этом тепло передается от большей температуры к меньшей. То есть снижение энтропии в рабочем теле достигается отводом от него части тела (количества тепла). В случае же адиабатного сжатия влажного пара тепло не только не отводится, напротив, к рабочему телу подводится механическая энергия в виде работы сжатия. Но обратимся снова к таблицам термодинамических свойств воды и водяного пара, к разделу влажного пара. Рассмотрим поведение скрытой теплоты парообразования с повышением давления. Скрытая теплота парообразования равна разности энтальпий между сухим насыщенным паром и кипящей водой. По мере роста давления скрытая теплота уменьшается, вплоть до нуля в критической точке, в которой энтальпии сухого насыщенного пара и кипящей воды выравниваются. Мы видим, что по мере роста давления влажного пара происходит перераспределение его теплосодержания в пользу жидкой фазы. Налицо своеобразная регенерация тепла от паровой фазы к жидкой фазе влажного пара по мере роста давления. Причем эта регенерация тепла протекает при равенстве температур между паровой и жидкой фазами. В чем физика этого явления? Автор этих строк уже пару десятков лет достаточно скрупулезно изучает понятие температуры. А все началось с того, что я обратил внимание на импульсную составляющую в понятии температура. Общепринято считать, что в качестве мерила температуры выступает средняя кинетическая энергия частиц, причем главным доводом в пользу этого служит экспериментальный закон Авогадро. Тепло передается от частиц с большей кинетической энергией к частицам с меньшей кинетической энергией. Но это не всегда так. Изложу новые представления о температуре кратко, чтобы не отклониться от главной цели – показать несостоятельность принципа исключенного вечного двигателя второго рода. В следующей статье этот вопрос будет освещен подробно, а здесь мы его изложим настолько, что бы объяснить природу передачи тепла без перепада температуры от сухого насыщенного пара к кипящей воде в процессе адиабатного сжатия влажного пара. Обратимся к закону сохранения результирующего импульса, которому в учении о тепле никогда не уделялось должного его положению внимания. Рассмотрим лобовое столкновение двух частиц различной массы по законам центрального абсолютно- упругого удара. Идеализация нам нужна только для того, чтобы в наибольшей простоте показать физику. Пусть частицы, двигаясь навстречу друг другу, имеют одинаковые по абсолютной величине импульсы, так, что их геометрическая сумма равна нулю. После столкновения, согласно закона сохранения импульса, частицы разлетятся в обратном направлении с теми же скоростями, что и столкнулись. Ни какой передачи энергии от частицы к частице не произошло. Но частица, имеющая меньшую массу, имеет большую кинетическую энергию, чем частица с большей массой при равенстве импульсов, так как в кинетическую энергию масса входит в первой степени, а скорость в квадрате. Более того, частица, имеющая большую массу и больший импульс, будет передавать свою кинетическую энергию частице у которой импульс меньше, а кинетическая энергия больше. Частица бесконечной массы вообще обладает нулевой энергией по отношению к налетающей на нее частице. Таким образом при лобовом столкновении происходит выравнивание не средней кинетической энергии частиц, а среднего импульса частиц, так как только в такой ситуации не происходит направленной передачи энергии между частицами различной массы. При этом частицы с большей массой имеют меньшие средние кинетические энергии (меньшее теплосодержание), чем частицы с меньшей массой. Рассмотрим различные агрегатные состояния вещества. В твердом кристаллическом теле частицы строго упорядочены и жестко связаны между собой, могут колебаться только возле состояния равновесия. В жидкостях при комнатных температурах наблюдается некоторая упорядоченность в расположении частиц. Они образуют ассоциации (объединения). Все это заставило в последнее время признать, что внутреннее строение жидкостей оказывается более близким к строению кристаллов, чем к строению газов. В отличие от кристаллов, упорядоченность в жидкостях охватывает много меньшие элементы объема, чем в кристаллах (это называют ближней упорядоченностью). Частицы же в паровой фазе находятся в состоянии полного хаоса и не связаны между собой. Это приводит к тому, что при соударении частиц пара с жидкостью, частиц жидкости с кристаллическим твердым телом в качестве ответной массы взаимодействия выступают различные по величине массы, зависящие от агрегатного состояния. В паре это отдельные молекулы, в жидкости это массы пропорциональные размерам ассоциаций, а в кристаллическом теле в качестве ответной массы выступает гораздо большее число частиц чем в жидкости из-за жестких связей между частицами. При равновесии фаз выравниваются импульсы взаимодействия между фазами, что и приводит к столь значительной разнице в теплосодержании и объясняет равенство температур между фазами, в том числе и в тройной точке. Теперь объясним передачу тепла от паровой фазы к жидкой при повышении давления. Для этого рассмотрим Рис.5. На рисунке изображен известный график изменения потенциальной энергии взаимодействия между молекулами. На графике, Теперь почему процесс сжатия при степени сухости больше 0,5 идет с увеличением сухости, а при сухости менее 0,5 идет с увеличением влажности? При высокой степени сухости (более 0,5) объем жидкой фазы мал и забираемое ею тепло в процессе сжатия оказывается меньшим чем энергия передаваемая влажному пару при сжатии. Это приводит к тому, что излишек работы сжатия вызывает частичное испарение жидкости и степень сухости возрастает. При высокой степени влажности (Х<0,5) все наоборот, жидкая фаза забирает больше энергии, чем ее подводится при сжатии, а это приводит к конденсации сухого насыщенного пара. При этом независимо от степени сухости процесс сжатия сухого насыщенного пара (во влажном паре) всегда сопровождается отводом тепла, а значит всегда сопровождается уменьшением энтропии. Таким образом в качестве мерила температуры в двух фазной среде выступает средний импульс взаимодействия, а в однофазной среде (газ, например) качеством температуры обладает средняя кинетическая энергия взаимодействующих частиц. Причина изменения качества температуры в следующем. В двух фазной среде между различными фазами существует граница раздела фаз, что приводит только к лобовому столкновению между частицами разных фаз и как следствие этого происходит выравнивание средних импульсов взаимодействия. При лобовом взаимодействии в случае равенства импульсов нет направленной передачи энергии, что соответствует равновесному состоянию. А вот в однофазной среде такой границы раздела не существует и динамическая ситуация взаимодействия резко меняется. Теперь наряду с лобовым взаимодействием столь же вероятным является и столкновение вдогонку. А в этой ситуации легкая частица, обладающая большей скоростью при меньшем импульсе и кинетической энергии, догоняет тяжелую частицу, обладающую большим импульсом и большей кинетической энергией. В результате такого соударения вдогонку в полном соответствии с законом сохранения результирующего импульса происходит передача энергии от частицы с меньшим импульсом и меньшей кинетической энергией, к частице с большим импульсом и большей кинетической энергией. Численные эксперименты по сталкиванию больших массивов частиц различных масс с учетом лобового столкновения и столкновения вдогонку, проведенные на компьютере, приводили к выравниванию средней кинетической энергии частиц различной массы в состоянии наступления равновесия в системе, когда отсутствовала передача энергии между системами разных масс частиц. При расчетах учитывалось как Максвеловское распределение по скоростям, так и случайная величина угла взаимодействия при столкновении как в лоб так и вдогонку. Выравнивание средней кинетической энергии частиц газа различной массы приводит к закону Авогадро. И в двухфазной среде в каждой фазе между частицами выравнивается средняя кинетическая энергия, а вот между фазами выравнивается средний импульс. По этой причине столь разнится теплосодержание между жидкой и паровой фазами влажного пара. На разницу теплосодержаний оказывает свое влияние также и работа по расширению паровой фазы при испарении жидкой фазы. Снова вернемся к американскому эксперименту по коллапсации пара на вращающейся поверхности. Если американцы сжимали влажный пар с высокой степенью сухости, а не практически воду, то они могли получить только перегретый пар с плотностью сравнимой с плотностью частиц в жидкости. Учитывая, что при близкой плотности воды и пара наблюдались и близкие флуктуации частиц, то все это вместе и давало одинаковые визуальные эффекты. Фотонам все равно на паре или воде они рассеиваются, лишь бы была соответствующая плотность. Хотя, конечно же, процесс коллапсации влажного пара сопровождался уменьшением энтропии. Еще об обосновании снижения энтропии в процессе адиабатного сжатия влажного пара. Уж слишком это важно. Для этого воспользуемся наиболее наглядным представлением энтропии, которое было дано Больцманом. Теперь немного доброжелательной и конструктивной критики в отношении рассуждений и взглядов Михайловского В.В. А то мы его захвалили. 1) Михайловский видит всю физику в центробежных силах. Он пишет: “Я задал себе задачу успокоить перегретую воду – найти способ ее успокаивания (чтобы не взрывалась). Потом создать условия, когда внутренняя энергия перегретой воды была бы больше, чем внутренняя энергия пара при том же давлении сжатия. … Поэтому, возник вопрос, как влияют центробежные силы инерции на процесс кипения жидкости?” Автору данной статьи упор на центробежные силы не представляется обязательным. Мы рассматривали процесс адиабатного сжатия влажного пара без относительно того каким техническим способом он производится: в двух фазном насосе Михайловского, выполненного в виде центрифуги, в известном центробежном насосе, в котором вращается крыльчатка, в осевом или поршневом компрессоре. Конечно, Михайловский как человек одаренный изобрел насос, который по своему уникален, прост в изготовлении и эксплуатации. Возможно он будет вне конкуренции, но это определит практика. 2) Михайловский ничего не говорит о снижении энтропии в процессе сжатия, а это самый принципиальный вопрос. Наверное это кажется ему само собой разумеющимся, коль он рассматривает перевод рабочего тела из парообразного состояния в перегретую воду. 3) Михайловский пишет: “Тепловые расчеты показывают, что при хорошем перегреве и давлении, КПД цикла можно довести до 70%.” Непонятная скромность для изобретателя вечного двигателя второго рода. И без расчетов понятно, что термический КПД установки Михайловского будет 100%. Потери от внутренних относительных КПД турбины и двух фазного насоса будут снижать полезную работу, но не будут потерями в полном смысле этого слова, так как будут возвращаться в цикл. Потерями в окружающую среду будут только потери тепла через поверхности и потери от механического трения. Но зная порядок этих потерь можно с уверенностью заявлять, что КПД цикла Михайловского будет ни как не ниже 90%. А если подобрать для цикла Михайловского соответствующее рабочее тело, например те хладоагенты, что используются в холодильных установках, то цикл Михайловского можно опустить ниже температуры окружающей среды и использовать ее энергию. Это уже будет энергоинверсионный цикл и говорить о его КПД вообще не приходится, так как здесь понятие КПД теряет свой традиционный смысл. В свете гениальной простоты и реализуемости цикла Михайловского представляется заманчивой в качестве первоочередной идея перевода действующих паротурбинных установок с цикла Ренкина на цикл Михайловского. Ведь это даст увеличение КПД с 30-40% до 90%. Для такого перевода достаточно на существующих установках демонтировать систему регенерации, конденсатор вместе с градирнями, прудами охладителями и прочим, питательный насос, а вместо всего этого смонтировать двух фазный насос Михайловского и все. Трудность заключается в том, что сложно будет обеспечить начальные и конечные параметры на действующих турбинах. А турбины не поддаются серьезной реконструкции в отличие от парогенераторов. От парогенераторов тоже как указывает Михайловский В.В. и с чем согласен и автор данной статьи останется только практически пароперегреватель. Скорее всего легче и экономичнее будет строить новые паротурбинные установки, сразу запроектированные на цикл Михайловского. А энергетика динозавров будет доживать свои 30-40 лет. б) ВЕЧНЫЙ ДВИГАТЕЛЬ ВТОРОГО РОДА ГЛАДКИХ Э.Н. В изложении самого автора установка представлена в [Л-2]. Идеи Гладких Э.Н. очень близки идеям Михайловского В.В.. Гладких Э.Н. также отказывается платить дань окружающей среде и проводит термодинамические процессы преобразования тепла в работу в адиабатно изолированной вертикальной трубе. Этим он достигает главного – избегает необходимости затраты полученной в установке механической энергии на работу по расширению атмосферы. Конденсация пара в его установке достигается за счет перехода хаотической кинетической энергии молекул в потенциальную в гравитационном поле. А когда Гладких Э.Н. во втором варианте установки, с целью уменьшения габаритов, начинает установку вращать с большой круговой скоростью, заменяя силы гравитации центробежными силами, то фактически приходит к идее двухфазного насоса Михайловского. ЗАКЛЮЧЕНИЕ К ЧАСТИ-2 Учет импульсной составляющей в понятии температура позволяет достаточно просто объяснить уменьшение энтропии в процессе адиабатного сжатия влажного пара. И эксперимент и теория говорят о реализуемости энергоинверсионного цикла Михайловского. Таким образом, на сегодняшний день только в России имеется как минимум два, практически готовых, технических решения (рассмотренное в части-1 и цикл Михайловского) для воплощения идеи энергоинверсии. Когда это произойдет на практике зависит от осознания этого факта теми кто реально способен влиять на техническую политику в области энергетики. ЧАСТЬ-3 Гимн второму закону Вряд ли найдется другой закон природы вокруг которого кипело бы столько страстей, разыгралось столько трагедий и было сломано столько копий как вокруг второго закона термодинамики. И при этом туман вокруг него за более чем полтора века не рассеивается, а только сгущается. Ситуация давно вышла за пределы благоразумия. Наиболее красочно это выразилось в рассказе фантаста Айзака Азимова “Последний вопрос”: “Сумеем ли мы когда-нибудь преодолеть второе начало?”. Этот вопрос люди из поколения в поколение, от цивилизации к цивилизации продолжают задавать гигантскому компьютеру. У компьютера нет ответа: “Данные недостаточны”. Проходят миллиарды лет, гаснут звезды, умирают галактики, а компьютер, теперь напрямую связанный с пространством-временем, продолжает сбор данных. Потом новая информация перестает поступать – ничего более не существует, но компьютер продолжает вычислять, открывая все новые и новые корелляции. Наконец, ответ готов. Но не осталось никого, кому бы можно было сообщить его, но зато компьютер теперь знает, как преодолеть второе начало. “И стал свет…” [Бытие; 1:3]”. Не хочу выглядеть не скромным, но ответ готов уже сейчас, хотя, конечно же, не без помощи компьютера. И каждый, не растерявший здравый смысл и обладающий багажом знаний по физике в объеме общего курса, в состоянии преодолеть второе начало, прочтя внимательно [Л-4]. Каждому дано убедиться в том, что ВТОРОЙ ЗАКОН – это эталон простого и великого. Любое одушевленное существо на месте второго закона чувствовало бы себя глубоко несчастным, ведь “счастье, когда тебя понимают”. Его не понимают, боятся и поэтому не достойным образом к нему относятся все. И те, кто его “защищает” с усердием достойным лучшего применения, закрепив за ним звание закона смерти. Апофеозом данного отношения ко второму закону служит гипотеза Клаузиуса “о тепловой смерти Вселенной” – ни больше, ни меньше. Но его воспринимают в качестве личного врага и изобретатели вечного двигателя второго рода. Самый свежий пример – инженер Михайловский В.В. В своей статье [Л-8] он пишет: “Вот так был опрокинут Второй закон термодинамики”, а в письме ко мне: “Уважаемый Александр Владимирович! Вы не смогли доказать второй закон термодинамики, так как не знакомы с моей публикацией “Есть вечный двигатель второго рода”. Уважаемый Виктор Михайловский (извините, что называю Вас только по имени, в письме Вы не указали Вашего полного имени) я ознакомился с Вашей публикацией и признаю Вашу правоту и гениальность в отношении конструкции вечного двигателя второго рода. Но и Вы очистите свою совесть по отношению ко второму закону и более внимательно ознакомьтесь с моими доказательствами. Вы опрокинули только Томпсона и его слепых последователей, а уяснение моих доказательств поможет Вам получить патент на цикл Михайловского. Эволюционное развитие, приведшее к возникновению живой природы и человека обязано своим становлением соревнованию между основным законом динамики и вторым законом термодинамики (эффектом вырождения результирующего импульса в многочастичной среде). Второй закон позволяет понять энергетические механизмы как зарождения жизни, так и снять покров таинственности с ее скоротечности при сегодняшнем образе жизни. Исходя из понимания механизма второго закона автор в [Л-6] показывает природу старения биологических структур, из чего следует, что продолжительность жизни можно увеличить в разы, многие разы. Из понимания природы старения библейский возраст не выглядит запредельной фантастикой (в отличие от моих и Азимова трудов). Теперь о больном, о чем сетуют все изобретатели вечных двигателей второго рода, в том числе и отмеченные выше, в том числе и автор этих строк. Речь об отсутствии средств. Дорогие мои изобретатели и здесь нужно знать и учитывать законы. Капитал идет туда, где есть благоприятные условия для роста. Ему все равно, на чем расти: на золоте, нефти, информационных или энергоинверсионных технологиях. Если появляется какая-то новая, не проверенная область приложения капитала, то капитал должен почувствовать, что там ему обеспечен рост. И чем новее и рискованнее область приложения, тем выше должен быть ожидаемый рост. Попытаемся закинуть несколько наживок для акул капитала: 1) Энергоинверсионные технологии обещают изобилие экологически чистой энергии навсегда, во всяком случае до тех пор пока человечеству не понадобятся энергии сравнимые с энергией Солнца или Галактики. Для доказательства реалистичности этой идеи нужны совсем небольшие средства по специальной проверке эффекта снижения энтропии при адиабатном сжатии влажного пара. Но это сильно закрепит позиции тех кто первым это сделает. 2) Даже при самом оптимистичном варианте перевод энергетики на энергоинверсионные технологии займет не менее полувека. Тем не менее это позволит сохранить хотя бы не большие запасы нефти для будущих химических и биотехнологий, а нефтяные короли имеют шанс в этом случае оставаться таковыми в течение столетий, а не ближайших десятилетий, когда вся нефть сгорит. 3) Изобилие экологически чистой энергии открывает перспективы масштабного опреснения морской воды и превращения, скажем Сахары и Аравии в цветущие сады. Чем не приманка для капитала. 4) Холодильники на энергоинверсионных технологиях будут вырабатывать, а не потреблять энергию. Открывается возможность дешевых сверх низких (криогенных) температур. Перспектива для сверхпроводимости и сверхмощных компьютеров. 5) Я уже писал выше о перспективах, которые открываются в связи с возможностью регулирования и управления процессами старения. Стоит ли жалеть капиталы на исследования в этой области. Самое время вспомнить о философии общего дела Николая Федорова. ЗАКЛЮЧЕНИЕ К ЧАСТИ-3 Второй закон не только объясняет причины смерти, но и лежит в основе ЖИЗНИ и ее эволюционного развития. Это не закон деградации энергии как его очерняют “хранители чистоты”. Ни что не является лучшим подтверждением работоспособности вечного двигателя второго рода, чем сам второй закон. ОБЩЕЕ ЗАКЛЮЧЕНИЕ Как написал более года назад один титулованный цензор в рецензии на мою статью “Природа компенсации за преобразование тепла в работу” для академического журнала “Теплоэнергетика”, хотя я там не изложил и малой доли той крамолы, что высказал здесь: “Случай явно клинический”. Хорошо хоть на дворе не времена Галилея. Остается только удивляться как далеко могут завести слепая вера и беспечность одних (большинства) и чванливость и самоуверенность других (элитарного меньшинства). Ссылки на авторитет и высказывания великих тут не причем. Во-первых великие свое дело сделали, потому и великие. Во-вторых далеко не всегда у великих было взаимопонимание с “элитой” в период прозрения. Достаточно напомнить о судьбах Майера и Больцмана, тех же Карно и Галилея. Сомневайтесь. Сомнение это первый шаг к ИСТИНЕ. ЛИТЕРАТУРА
Как нас найти...
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
- главный термодинамический цикл (контур) рабочего тела бескомпрессорной газотурбинной установки с регенератором конвейерного типа (изображен сплошными жирными линиями), работающей по замкнутому циклу (без выхлопа рабочего тела в окружающую среду); 
- вспомогательный термодинамический цикл (контур) рабочего тела теплового насоса (изображен тонкими сплошной и пунктирной линиями). Работа оборудования (1-турбина пульсирующего типа, 2 - регенератор конвейерной конструкции, 3 - камера сгорания или любой другой подогреватель, см. Рис.1) главного контура и процессы рабочего тела протекающие в нем описаны в [Л-5] и в описании патента №2154181. Причем принят вариант установки камеры сгорания после турбины главного контура. Здесь остановимся на процессах вспомогательного контура. Сразу оговоримся, что здесь нет ничего нового, работа теплового насоса (холодильной установки) рассмотрена в любом учебнике по теплотехнике. Рабочее тело главного контура после охлаждения в регенераторе конвейерной конструкции (поз.2, Рис.1) имеет параметры точки 6 (Рис.2). В ранее описанной установке мы вынуждены были передавать окружающей среде тепло равное площадке a-1-6-b, чтобы вернуть параметры рабочего тела главного контура в исходную точку 1. В предлагаемой установке рабочее тело главного контура после регенератора 2 (Рис.1) направляется в теплообменник 5, (Рис.1) - холодильную камеру вспомогательного контура. В холодильной камере 5 (Рис.1) тепло передается от рабочего тела главного контура к рабочему телу вспомогательного контура. При этом рабочее тело главного контура охлаждается в процессе 6-1, а рабочее тело вспомогательного контура нагревается в процессе 7-8 (см. Рис.2). Площадка а-1-6-b равна площадке а-7-8-b. На Рис.1 это не показано. Перепад температур 
, между процессами, задается по законам теплопередачи. Рабочее тело вспомогательного контура, получив в теплообменнике 5 тепло от рабочего тела главного контура равное площадке a-1-6-b и нагревшись при этом до точки 8 (Рис.2) сжимается компрессором 6 (Рис.1) теплового насоса до точки 9 (Рис.2). Температура точки 9 выбирается таким образом, чтобы передать в теплообменнике 4 (Рис.1) тепло от рабочего тела вспомогательного контура на выходе из компрессора 6 (Рис.1) к рабочему телу главного контура на выходе из главной турбины 1 (Рис.1). Площадка a-10-9-b равна площадке c-3-4-d. После охлаждения в теплообменнике 4 рабочее тело вспомогательного контура, имея параметры точки 10 (Рис.2) расширяется во вспомогательной турбине 7 (Рис.1) теплового насоса до точки 7 (Рис.2) и направляется в холодильную камеру 5 (Рис.1). Цикл теплового насоса замкнулся. Таким образом, задача теплового насоса вернуть снова в цикл низко потенциальное тепло, которое в современных тепловых машинах передается окружающей среде. Рабочее тело главного контура нагревается в теплообменнике 4 (Рис.1) теплового насоса до точки 4 (Рис.2) После этого рабочее тело главного контура разогревается в теплообменнике 3 (Рис.1) до расчетной точки 5 (Рис.2). Разогрев в теплообменнике 3 может производиться от любого источника тепловой энергии, имеющего температуру выше расчетной точки 5. В описываемой установке осуществляется полная регенерация тепла в цикле и исключается передача тепла в окружающую среду. Термический КПД описываемой установки равен единице. Если же с помощью несложной пусковой схемы опустить цикл рисунка 2 ниже температуры окружающей среды, то можно использовать и тепловую энергию окружающей среды. Это будет энергоинверсионный двигатель – вечный двигатель второго рода. Перепады температур, необходимые для производства кооперативной энергии, в предлагаемой установке создаются искусственно, внутри цикла. Их не нужно искать в природе, между рабочим телом и окружающей средой, на что нацелена теория современных тепловых машин. Принципиально важным для работоспособности данной установки является необходимость соблюдения условия чтобы работа (механическая энергия) потребляемая тепловым насосом была меньше работы (механической энергии) вырабатываемой в главном контуре. В современных тепловых машинах, из-за процесса предварительного сжатия приводящего к необходимости возвращения в цикл больших объемов тепла (большая величина площадки a-1-6-b, Рис.2), выполнить это условие не представляется возможным. В предлагаемой установке, увеличивая поверхность теплообмена в регенераторе конвейерного типа (поз.2, Рис.1), можно сколь угодно уменьшить площадку a-1-6-b, приближая точку 6 к точке 1 (см. Рис.2). Тем самым снижается потребляемая тепловым насосом работа (механическая энергия) равная площадке 7-10-9-8 и ее можно сделать сколь угодно малой. При этом работа (механическая энергия) получаемая в главном контуре не изменяется (даже несколько возрастает). Это и дает уверенность в работоспособности предлагаемой установки. Конечно, необходимо учитывать и тот факт, что реальные процессы протекающие в турбинах и компрессоре, отличаются от идеальных, изображенных на Рис.2 и протекают с ростом энтропии. Это снижает работу (механическую энергию) в главном контуре и увеличивает потребляемую работу (механическую энергию) в тепловом насосе.
1,0 бар; температура 
; степень сухости X=0,7. При выборе параметров точки 2 учитывался тот факт, что после сжатия в двух фазном насосе мы должны получить рабочее тело в состоянии перегретой воды, как написано у Михайловского. То есть в конце процесса сжатия по Михайловскому мы должны получить рабочее тело в состоянии кипящей жидкости со степенью сухости Х=0. Это означает, в соответствии с первым законом термодинамики, что сумма энтальпии в точке 2 и работы сжатия в процессе 2-3 должна быть меньше или равна энтальпии в критической точке (точка К на рис-4):
. Конечно можно продолжать сжатие и кипящей жидкости переводя параметры по давлению вплоть до за критического состояния. Но в этом нет необходимости, так как сжатие в однофазной среде идет даже в идеале с постоянной энтропией. Нам же для реализации цикла Михайловского необходимо снижение энтропии в процессе 2-3. Это принципиально. Давление в конце процесса сжатия (точка 3) произвольно принято в 24 бара. Нас интересует течение процесса, уменьшение энтропии в ходе этого процесса, а не конечное состояние рабочего тела. Расчет производился ступенчато, от точки к точке. От давления в один бар до давления 10 бар перепад между точками принимался в один бар, а от 10-ти до 24-х бар перепад на ступеньку сжатия принимался в два бара. Это связано с тем, что при меньших давлениях значительно возрастают удельные объемы рабочего тела, а соответственно и погрешность при расчете работы сжатия. При расчете работы сжатия учитывался тот факт, что сжатию подвергается только паровая фаза влажного пара. Объем жидкой фазы от сжатия даже несколько возрастает (см. [Л-1]), что приводит к некоторому снижению внешней работы сжатия. Но эта работа очень мала и в расчетах ее не учитывали. Тем не менее эта погрешность в нашу пользу, так как пусть не значительно, но завышает расчетную работу сжатия. Расчет работы сжатия между точкой 1 (состояние перед ступенькой сжатия) и точкой 2 (состояние после ступеньки сжатия) производился по формуле: 
(1).
, 
, 
- соответственно давление, объем килограмма сухого насыщенного пара и степень сухости влажного пара в точке 1(перед ступенькой сжатия); индексом 2 обозначены соответствующие величины точки 2(после ступеньки сжатия).
.
.
. Энтропия в точке 2 рассчитывалась по формуле: 
.
. Причем снижение достаточно значительное. Из этого следует, что экспериментальные таблицы термодинамических свойств воды и водяного пара подтверждают реальность цикла Михайловского, при котором исключается передача тепла из цикла в окружающую среду (холодному источнику). Обратим внимание на то, что при сжатии влажного пара в зоне с X>0,5 степень сухости не снижается, как предполагает Михайловскии В.В., а напротив возрастает. Аналогичные расчеты в зоне с X<0,5 показывают, что здесь сжатие сопровождается увеличением влажности, вплоть до состояния кипящей воды. Энтропия при этом также снижается. Ниже попытаемся дать объяснение всем этим фактам. Отметим также точку 13, где произошло местное повышение энтропии. На этом тоже остановимся ниже. При расчете работы сжатия по формуле (1), мы брали в расчет только степень сухости первой точки. Учитывая, что степень сухости возрастает, то данная погрешность увеличивает работу сжатия, а это только закрепляет полученный конечный результат по снижению энтропии. Таким образом, чем меньше величина ступеньки сжатия при расчете работы сжатия, тем точнее результаты расчета. Уменьшается как погрешность, вносимая степенью сухости, так и погрешность от увеличения объема водяной фазы при сжатии.
бара до 
бара, при различной степени сухости в точке 1.
бар до 
бара, при различной степени сухости в точке 1.
- соответствует расстоянию между молекулами, когда они и не притягиваются и не отталкиваются. При этом частицы обладают наибольшей энергией связи 
и образуют комплексы с наибольшей ответной массой взаимодействия. Частицы в жидком состоянии находятся правее точки 
, так как находятся под давлением, в сжатом состоянии. Как видно из графика по мере сжатия жидкости и уменьшения расстояния между молекулами, уменьшается энергия связи между молекулами (работа выхода), которая становится равной нулю в точке К. Точка К на Рис.5, соответствует критической точке на T-S диаграмме (Рис.4). Состояние насыщенного пара на рис.5 характеризуется областью вне потенциальной ямы, над линией нулевой потенциальной энергии. Так вот по мере сжатия и уменьшения энергии связи в комплексах молекул жидкости, размеры комплексов и соответственно ответная масса взаимодействия уменьшаются, а при достижении давления критической точки размеры комплексов уменьшатся до отдельных молекул и сравняются с сухим насыщенным паром. При уменьшении размеров связанных комплексов в жидкости с ростом давления им для равновесия с сухим насыщенным паром необходимо (для равновесия по импульсам) увеличивать свою кинетическую энергию, отбирая ее от частиц сухого насыщенного пара. В этом и состоит физика передачи тепла от сухого насыщенного пара к жидкой фазе при увеличении давления. Это и есть физика внутренней регенерации тепла в процессе адиабатного сжатия влажного пара. Так как сжимается только паровая фаза, то ее сжатие которое в однофазной среде должно идти вертикально вверх на T-S диаграмме (при постоянной энтропии), в двух фазной среде сопровождается отводом тепла от паровой фазы к жидкой, что и приводит к отклонению процесса влево, к уменьшению энтропии.
, где W-термодинамическая вероятность, представляющая собой сумму микросостояний данного равновесного макро состояния в шестимерном фазовом пространстве координат и импульсов. Объем фазового пространства пропорционален объему занимаемому рабочим телом и величине импульсов частиц (величине температуры). Это шестимерное фазовое пространство разбивается на одинаковые шестимерные ячейки, в каждую из которых попадает определенное количество частиц. Перемена местами частиц из разных ячеек считается новым микросостоянием, перемена местами частиц в пределах одной ячейки не считается новым микросостоянием. Сумма всех возможных перестановок частиц между различными ячейками и есть термодинамическая вероятность данного макросостояния. Сразу отметим, что плотность пара и воды во влажном паре разнится очень значительно при одинаковой температуре. Поэтому число частиц в жидком состоянии приходящихся на одну шестимерную ячейку значительно превосходит число частиц пара. Отсюда термодинамическая вероятность и энтропия воды гораздо меньше термодинамической вероятности и энтропии сухого насыщенного пара. Отметим также, что энтропия величина аддитивная и потому энтропия влажного пара складывается из энтропии воды и энтропии пара. Когда мы производим адиабатное сжатие влажного пара, то происходит значительное уменьшение объема только паровой фазы и при этом температура возрастает меньше чем при однофазном сжатии пара, так как часть энергии переходит к воде. Это приводит к заметному снижению объема шестимерного фазового пространства занимаемого паровой фазой и увеличению числа частиц в ячейках, что соответственно приводит к заметному снижению его термодинамической вероятности и энтропии. Температура и объем водяной фазы от сжатия возрастают. Но так как плотность частиц в состоянии воды очень велика, и величина ее термодинамической вероятности настолько мала, что значительное относительное увеличение термодинамической вероятности жидкой фазы мало влияет на вес ее в суммарной величине энтропии влажного пара. В результате этого абсолютная величина уменьшения термодинамической вероятности паровой фазы значительно превосходит абсолютное увеличение термодинамической вероятности жидкой фазы. Результат: общее снижение энтропии влажного пара при адиабатном сжатии.
|
дизайн, программирование: Присяжный А.В.
|